ЭДС индукции в проводниках, которые движутся в постоянном магнитном поле, соответствует 2му типу электромагнитной индукции, который обусловлен не переменным внешним магнитным полем, а действием сил Лоренца на свободные заряды проводника.

ЭДС индукции, которая возникает на концах проводника имеющего длину l, и который движется с постоянной скоростью v под определнным углом α к вектору индукции Закон электромагнитной индукции Вихревое электрическое поле однородного магнитного поля, равна:

 

Закон электромагнитной индукции ЭДС индукции в движущихся проводниках.

 

где A — работа силы Лоренца по перемещению заряда q на пути l, FL — сила Лоренца, которая действу­ет на заряд, что движется.

Если такой проводник является частью замкнутой цепи, осталь­ные части которой неподвижны, то в цепи образуется электрический ток.

 

Закон электромагнитной индукции ЭДС индукции в движущихся проводниках

 

Сила тока равняется:

 

Закон электромагнитной индукции ЭДС индукции в движущихся проводниках.

 

где R — сопротивление нагрузки (лампочки); r — сопротивление проводника, который играет роль внутреннего сопротивления источни­ка тока (сопротивлением соединяющих проводников пренебрегаем).

С другой стороны, эту же ЭДС индукции можно получить, применив основной закон электромагнитной индукции:

 

Закон электромагнитной индукции ЭДС индукции в движущихся проводниках.

 

В этом случае изменение потока происходит не за счет изменения индукции поля, а за счет изменения площади контура, который равен ΔS = -lvΔt. В результате имеем:

 

ɛi = vBl sin α.