ЭДС индукции в проводниках, которые движутся в постоянном магнитном поле, соответствует 2му типу электромагнитной индукции, который обусловлен не переменным внешним магнитным полем, а действием сил Лоренца на свободные заряды проводника.
ЭДС индукции, которая возникает на концах проводника имеющего длину l, и который движется с постоянной скоростью v под определнным углом α к вектору индукции
где A — работа силы Лоренца по перемещению заряда q на пути l, FL — сила Лоренца, которая действует на заряд, что движется.
Если такой проводник является частью замкнутой цепи, остальные части которой неподвижны, то в цепи образуется электрический ток.
Сила тока равняется:
где R — сопротивление нагрузки (лампочки); r — сопротивление проводника, который играет роль внутреннего сопротивления источника тока (сопротивлением соединяющих проводников пренебрегаем).
С другой стороны, эту же ЭДС индукции можно получить, применив основной закон электромагнитной индукции:
В этом случае изменение потока происходит не за счет изменения индукции поля, а за счет изменения площади контура, который равен ΔS = -lvΔt. В результате имеем:
ɛi = vBl sin α.